Russian Federation
Russian Federation
Syktyvkar, Syktyvkar, Russian Federation
The objects of study are diaplectic and melt silicate glasses from vein melt impactites of the Kara astrobleme. Microscopic and spectroscopic characteristics of two glasses with fundamentally different formation mechanisms were obtained, which allowed comparing their structural features. We found that silicate diaplectic and melt impact glasses from high-pressure/high-temperature vein bodies of the Kara astrobleme were characterized by similar structural features — a high degree of polymerization, the presence of four-membered and polymembered SiO4 rings, which was characteristic of all glasses were the SiO2 composition. Diaplectic glasses are characterized by the constant presence of three-membered SiO4 rings; melt glasses were characterized by the absence of this feature, which was determined by more extreme conditions for the glass from melt.
Kara astrobleme, melt glass, diaplectic glass, Raman spectroscopy
Введение
В современном понимании стеклом называется твердое аморфное вещество, не обладающее высокоупорядоченной структурой кристаллов (Henderson, 2005; Yadav etal., 2015; Mysen, Richet, 2018 и др.). На текущий момент времени стекла остаются сложными для исследования и интерпретации. В природе существует большое разнообразие стёкол, обусловленное вещественным составом, структурными параметрами, механическими свойствами и т. д. Особый интерес вызывают импактные стекла, среди которых выделяются две разновидности: первая образуется в результате закалки расплава, вторая — в ходе твердофазной трансформации кристаллического вещества без плавления.
Наиболее важное значение имеют стёкла состава SiO2 (далее по тексту — «силикатные стёкла» или «кварцевые стёкла»). Структура силикатных стёкол состоит из структурных единиц — тетраэдрических группировок SiO4, соединенных друг с другом вершинами. Каждый атом кислорода в структуре чистого кварцевого стекла выступает в роли своеобразного «мостика» между соседними тетраэдрами и поэтому называется «мостиковым кислородом». Структура полностью полимеризована. При наличии примесных ионов в сетке стекла связи между тетраэдрами SiO4 могут разрываться с появлением немостиковых атомов кислорода, связность тетраэдрической сетки нарушается, изменяются вязкость стекла, электрическая проводимость и другие свойства (Mysen, Richet, 2018). Различные структурные состояния тетраэдров SiO4 описывают в терминах Qn, где n — число мостиковых атомов кислорода.
Импактные силикатные стёкла интересны главным образом тем, что импактный метаморфизм протекает в широком диапазоне температур и давлений. При этом в точке контакта ударника с породами мишени температуры могут достигать 10 000 °C и более, а давления доходят до первых сотен ГПа (Вишневский, 2007). Продукты импактного метаморфизма в большом количестве содержат стёкла различного вещественного состава, зависящего от вещества протолита (импактированных пород). Преимущественно это алюмосиликатные и силикатные стёкла (SiO2). По механизму формирования в импактитах присутствуют стёкла, образовавшиеся при закалке импактного расплава, и диаплектовые стёкла. Последние характеризуются отсутствием пористости, текстур течения, более высокой плотностью по сравнению с синтетическим силикатным стеклом, а также сохранением реликтовой морфологии угловатого зерна прекурсора (кварца) (Langenhorst, 2002).
Изучению силикатных синтетических и природных стёкол посвящено множество работ отечественных и зарубежных исследователей. Среди диаплектовых стёкол наибольшее количество исследований проведено для маскелинита (алюмосиликатное диаплектовое стекло по полевому шпату) (Ahrens et al., 1969), в то время как чистые силикатные диаплектовые стёкла изучены в меньшей степени. Существуют работы по изучению структурных особенностей стёкол при больших давлениях (Sugiura et al., 1992), выявлению специфики природных, богатых кремнезёмом стёкол по данным инфракрасной (ИК) спектроскопии и спектроскопии комбинационного рассеяния света (КР) (Faulques et al., 2005). Исследования диаплектовых стёкол приобрели наибольшую популярность в ходе изучения процессов импактитогенеза. Здесь большой вклад внесли Д. Штофлер и Ф. Лангенхорст (Stöffler, 1984; Langenhorst, 2002). Экспериментальная работа по изучению при помощи КРС ударной трансформации кварца позволяет проследить изменение спектроскопических характеристик в широком диапазоне давлений вплоть до аморфизации (Kowitz et al., 2013). Несмотря на довольно длительную историю изучения импактных стекол, детальный сравнительный анализ диаплектовых и расплавных импактных стекол не проводился. Одним из наиболее удачных объектов для сравнительного анализа являются силикатные стекла в жильных телах Карской астроблемы.
Силикатные стёкла Карской астроблемы ранее изучались В. П. Лютоевым и А. Ю. Лысюком, ими были исследованы кремнеземистые образцы ряда импактного преобразования кварца, в том числе диаплектовые кварцевые стекла с коэситом, обнаруженным в зювите (Лютоев и др., 2015). Позднее были изучены силикатные расплавные стекла с коэситом и смектитом в виде капель в алюмосиликатных стеклах жильного типа (Shumilova et al., 2018; Golubev et al., 2020). Присутствующие в жильных расплавных телах одновременно и диаплектовые, и расплавные силикатные стёкла позволяют in situ выполнить сопоставление структурных особенностей принципиально различных по механизму формирования стёкол.
Материал и методы исследования
Объектом исследования данной работы являются силикатные импактные расплавные и диаплектовые стёкла в жильных высокобарных телах Карской астроблемы. Каменный материал отобран из естественных обнажений в долинах рр. Кара, Анарога в ходе геологических экспедиций 2017 и 2021 гг. Исследования были выполнены с использованием больших петрографических полированных шлифов без покровных стекол.
В связи с малыми размерами изучаемых силикатных стёкол (не более 50 мкм в поперечнике) в структуре жильных тел Карской астроблемы доступными методами для их качественной характеристики являются сканирующая электронная микроскопия, микрозондовый анализ и КР-спектроскопия. В данной работе спектры КР сняты преимущественно с чистых расплавных силикатных стёкол без включений в виде смектита и силикатных капель со смектитом и коэситом. Получение рамановского сигнала возбуждением точки анализа близко к смектиту приводит к появлению люминесценции на спектре.
Исследование состоит из двух частей: микроскопической характеристики расплавных и диаплектовых стёкол по данным оптической поляризационной и электронной микроскопии, а также спектроскопических исследований и сопоставления спектроскопических данных и выявления специфических особенностей изучаемых разновидностей силикатных стёкол.
Микроскопические исследования диаплектовых и расплавных стёкол в структуре жильных расплавных образований Карской астроблемы были проведены при помощи оптического поляризационного микроскопа NikonEclipseE400 POL, а также сканирующей электронной микроскопии (СЭМ) на приборе TescanVega 3 (Czech Republic) с энергодисперсионной приставкой Oxford instruments X-Max. Цветная катодолюминесценция изучалась на сканирующем электронном микроскопе Axia ChemiSEM (Thermo Fisher Scientific) с приставкой для катодолюминесценции. Спектроскопические характеристики стёкол получены при помощи КР-спектрометра LabRam HR800 (Horiba Jobin Yvon) при комнатной температуре, используемый лазер — 514.5 нм. В связи с малыми размерами стёкол (< 50 мкм) их первичный поиск производился при помощи СЭМ с последующими оптической фотофиксацией и съёмкой рамановских спектров. Спектры комбинационного рассеяния получены преимущественно без фильтра (D0) с поверхности полированных шлифов с углеродным напылением, а также с фильтром D1. В качестве референтного использован спектр синтетического кварцевого стекла Suprasil.
Результаты
Общая характеристика жильных тел
Жильные тела присутствуют на рр. Кара, Анарога, а также на побережье Карского моря. Они образуют штокверкоподобную систему тонких субпараллельных жил стекла мощностью до 10 см в раздувах, пронизывающих вмещающий её зювит (рис. 1). Наиболее представительный на уровне современной эрозии и доступный для исследования коренной выход жильного комплекса находится на правом и левом берегах р. Кары в районе устья руч. Тогорей на ЮВ-краю импактного кратера. Жильные тела представлены частично кристаллизованным импактным расплавом — аморфной стекловатой матрицей с микрокристаллами авгита, содержащей силикатные капли с коэситом, и округлыми микроминдалинами смектита. Текстура жильных стёкол флюидальная, цвет преимущественно серый, чёрный с фиолетовым оттенком. Реже встречаются стёкла коричневого цвета. Строение жилок, как правило, зональное — внешняя (контактовая) зона мощностью до 5 мм имеет белую окраску.
Диаплектовое стекло
Диаплектовые стёкла среди расплавных импактитов Карской астроблемы обнаружены в прикраевой зоне жильных тел серого цвета, представленных угловатыми обособлениями зонального строения (рис. 2). Они неравномерно (спорадически) распределены в прикраевой зоне на контакте с зювитом.
В центральной части обособления располагается непосредственно диаплектовое стекло, которое характеризуется однородным строением, не содержит видимых на микроуровне включений других минеральных фаз, что подтверждается данными КР, ЭДС и СЭМ (рис. 2). В некоторых случаях в спектрах КР диаплектового стекла присутствует главная полоса кварца 464 см-1 (рис. 3). Иногда по всему обособлению наблюдаются трещины. Данная зона характеризуется красным цветом катодолюминесценции (рис. 2, c).
Рамановские спектры получены для четырех обособлений диаплектового стекла в виде профилей с шагом профилирования 2 мкм (рис. 3, П1-4). Наиболее интенсивной является асимметричная полоса в интервале 200—500 см-1 с положением около 445 см-1. Она осложнена двумя узкими полосами 200 и 464 см‑1 кристаллического кварца и относительно узкой полосой 495 см-1 на высокочастотном крыле полосы. Выделения кварца, видимо, локализованы в мелких трещинах и имеют то же происхождение, что и кварц промежуточной зоны. Относительная интенсивность линий кварца сильно различается в разных обособлениях и заметно варьирует по профилям. Существенно менее интенсивные широкие полосы присутствуют в диапазонах 750—900 и 1000—1100 см-1, максимумы которых, соответственно, приходятся на 445, 605, 800—820, 970, 1064 см-1. Соотношение интенсивностей и форма основных широких полос в целом хорошо выдержаны для разных обособлений, при этом заметные вариации демонстрирует полоса 495 см-1.
В целом рамановские спектры диаплектового стекла по форме полос и соотношению их интенсивностей очень близки к спектрам синтетического плавленого кварца Suprasil, что будет показано ниже. Отличие состоит в меньшей относительной интенсивности полосы 495 см-1, наличии дополнительной полосы 970 см‑1, а также присутствии полос кварца в диаплектовом стекле.
Промежуточная зона обособления, окаймляющая центральную зону диаплектового силикатного стекла, имеет радиально-лучистое строение, поэтому с учетом данных комбинационного рассеяния и микрозондовых определений СЭМ относится к халцедону (рис. 2, h). На некоторых участках диагностируется слабоинтенсивная полоса 504 см-1, которая может быть отнесена к моганиту (рис. 2, h) (Jackson et al., 2016). По совокупным данным СЭМ и КР-спектроскопии непосредственно в самом кварце местами фиксируется присутствие мелких кристаллов коэсита размером до 1 мкм (рис. 2, d, h), иногда имеющего удлинённую форму (рис. 2, g). Данная зона имеет ярко выраженное голубовато-белое свечение катодолюминесценции (рис. 2, c). В единичном случае на контакте силикатного диаплектового стекла и кварца обнаружено присутствие относительно крупного агрегата коэсита с системой радиальных трещин (рис. 2, f).
Внешняя зона обособления представлена силикатным стеклом с коэситом и каплевидными обособлениями (микроминдалинами) смектита (рис. 2, e). Данная зона согласно совокупности морфологических особенностей составляющих ее фаз имеет расплавную природу. Рамановские спектры силикатного стекла в данной зоне получить не удалось вследствие интенсивной люминесценции, вызванной предположительно включениями смектита.
Подобные сложные силикатные образования с зональной структурой были обнаружены ранее в тектитах Муонг-Нонг (Masotta et al., 2020). В них центральное стекло содержит коэсит, а кварцевая кайма была интерпретирована как реликтовая, однако генетическая природа данной каймы не была раскрыта. В нашем случае кварцевая кайма имеет радиально-лучистое строение (халцедон), силикатное диаплектовое стекло в центральной части, судя по спектрам КР, не содержит коэсита. Наличие внешней зоны с расплавным стеклом указывает на то, что в данном случае диаплектовое стекло с поверхности претерпело частичное плавление. Таким образом, в данном случае мы наблюдаем пространственно близко расположенное положение двух типов силикатных стекол.
Согласно данным Ковиц и Гюльдемайстера (Kowitz, Güldemeister et al., 2013), для диаплектового силикатного стекла при разных давлениях отмечается сохранение главной полосы кварца 464 см-1 (при снятии давления), которая с возрастанием давления смещается в низкочастотную область спектра. Согласно данным Ковиц и Гюльдемайстера, в нашем случае полностью аморфизованный прекурсор соответствует ударному давлению > 36 ГПа, демонстрируя при этом наличие главной кварцевой полосы 464 см-1. Причину этого на данный момент выяснить невозможно.
Силикатные расплавные стекла
Силикатные стёкла, образовавшиеся в результате закалки импактного расплава, присутствуют в виде застывших капель в матрице жильных алюмосиликатных стёкол серого и коричневого цвета. Они подразделяются по присутствующим в них включениям на следующие разновидности:
1) монофазные силикатные расплавные стёкла — обнаружены в коричневых жильных стёклах, находятся внутри алюмосиликатной матрицы, имеют сложную морфологию и микронеоднородности (рис. 4, a). Обособления кремнезёма имеют размеры до 200 мкм в поперечнике, распределены неравномерно, являются относительно редкими, на снимке цветной катодолюминесценции практически не проявляют свечения (рис. 4, b);
2) расплавные силикатные стёкла с каплевидными обособлениями смектита — встречаются в жильных коричневых стёклах (рис. 4, d). Обладают размером до 200 мкм в поперечнике. Миндалины со смектитом размером до 50 мкм имеют округлые и вытянутые каплевидные очертания, что указывает на расплавный генезис стекла.
3) распалавные силикатные стёкла с коэситом и каплевидными обособлениями (микроминдалинами) смектита присутствуют в жильных телах как серого, так и коричневого цвета. В серых жильных телах ранее установлены обособления расплавных силикатных (SiO2) стёкол в виде капель SiO2 с коэситом и смектитом (рис. 4, c) (Shumilova et al., 2018).
Рамановские спектры образцов расплавного стекла также содержат широкие полосы 200—500, 750—900 и 1000—1100 см-1, в целом довольно схожие по форме и соотношению интенсивностей с полосами эталонного расплавного (рис. 5, c) и диаплектового стекла (рис. 3). При этом форма наиболее интенсивной полосы 200—500 см-1 заметно варьирует. Кроме того, в некоторых случаях заметна полоса 970 см-1, наблюдаемая в спектрах всех диаплектовых стекол. Полоса 605 см‑1 (D2) в расплавном стекле отсутствует, не на всех спектрах наблюдается полоса 495 см-1. Спектры также содержат ряд малоинтенсивных узких линий (кристаллических фаз) 640, 740, 1005 и 1113 см-1, относящихся к пироксену. Непосредственно в расплавном стекле SiO2 включения пироксенов, по данным СЭМ, не регистрируются, однако в окружающей алюмосиликатной матрице выделения пироксена многочисленны (Shumilova et al., 2018; Golubev et al., 2020). В связи с этим полосы пироксена в анализируемых спектрах силикатного стекла могут возникнуть за счет сигнала от окружающей матрицы алюмосиликатного стекла с микрокристаллами пироксена.
Обсуждение
Наблюдаемые в спектре референтного стекла широкие полосы с максимумами вблизи 445, 800, 1060, 1200 см-1 относятся к полосам фундаментальных колебаний в сетке «сухого» силикатного стекла (чистого SiO2). Структура стекла полностью полимеризована, т. е. четыре атома кислорода всех тетраэдров SiO4 являются мостиковыми (Q4). Интерпретация рамановских полос в стеклах основана главным образом на выделении спектральных мод симметричных и асимметричных валентных колебаний связей Si—O и деформационных колебаний O—Si—O или Si—O—Si кольцевых структур в сетке стекла (Paleari, 2000; Kalampounias et al., 2006; Henderson et al., 2009; Chligui et al., 2010 и др.).
Референтный спектр комбинационного рассеяния силикатного стекла раскладывается на следующие компоненты (рис. 5, c). Бозонный пик ~50 см-1 характерен для аморфного состояния вещества (Courtens et al., 2002). Основная широкая полоса с центральным положением около 445 см-1 отражает характер аморфного состояния вещества (Henderson et al., 2009). Она объясняется симметричными растягивающими/деформационными колебаниями шести и более многочленных SiO4-колец, определяющих основной мотив структуры стекла SiO2. Согласно М. Члигуи с соавторами, дополнительно выделяются полосы D3 ≈ 295 cm-1 и D4 ≈ 380 cm‑1, которые относятся к широкой R-полосе (Chligui et al., 2010). Различие в ширине основной полосы и наличие D3- и D4-полос указывают на степень структурной неоднородности стекла. В расплавных стёклах данные полосы закономерно проявляются с разным соотношением интенсивностей в разных точках анализа, что, вероятно, является результатом локально неоднородных условий стеклообразования, в то время как для диаплектовых стёкол данная область спектра является более выдержанной.
Малоинтенсивные полосы D1 и D2 (490 и 605 см‑1), регистрируемые обычно в рамановских спектрах референтных силикатных стекол (получаемых плавлением кварца и закалкой при атмосферном давлении), в настоящее время уверенно относят к симметричным валентным колебаниям SiO4 в четырех- и трехчленных кольцах соответственно (Henderson, 2005; Henderson et al., 2009; Mysen, Richet, 2018). Такие колебания иногда называют «дыхательными» (breathing). Полосы D1 и D2 называют «полосами дефектов». Интересно, что в рамановских спектрах диаплектового стекла эти полосы в разной степени всегда проявляются, в то время как в расплавном силикатном стекле коричневых тел они не обнаруживаются.
Широкие полосы в области 800, 1060 и 1200 см-1 в обоих типах стекол можно интерпретировать симметричными и асимметричными колебаниями валентных связей Si—O. Соотношение интенсивностей полос 445, 800 и 1060 см-1 в спектрах как диаплектового, так и расплавного стекла соответствует спектрам референтного образца чистого SiO2-стекла, поэтому можно считать, что изучаемые стекла являются практически полностью полимеризованными и все тетраэдры SiO4 находятся в конфигурации Q4. Кроме того, как уже было отмечено выше, во всех спектрах диаплектового стекла и некоторых спектрах расплавного стекла наблюдается малоинтенсивная полоса 970 см-1, которая может быть связана с валентными колебаниями группы — Si—OH или Q3(OH) (Paleari, 2000; Kalampounias et al., 2006; Mysen, Richet, 2018).
Анализ полученных данных показывает, что сравниваемые диаплектовое и расплавное стекла в жильных телах Карской астроблемы характеризуются аналогичным набором основных спектральных полос, указывающих на высокую степень полимеризации. Различающиеся профили спектров отражают неоднородное строение изучаемых стекол, вызванное, по всей видимости, исключительно неравновесными условиями стеклообразования. При этом диаплектовые стекла, в отличие от расплавных, всегда содержат малоинтенсивные полосы D1 и D2, отвечающие за колебания в четырех- и трёхчленных кольцах SiO4. Кроме того, в диаплектовых стеклах весьма часто наблюдается основная диагностическая полоса кварца (465 см-1). В целом наблюдаемые различия в спектрах диаплектовых и расплавных стекол можно объяснить различными условиями стеклообразования. Согласно фазовой диаграмме состояния SiO2 (Mysen, Richet, 2018), расплавные образуются при существенно более высоких температурах и давлении — порядка 2500—2700 °С и 4—8 ГПа.
Выводы
Проведенный анализ данных рамановской спектроскопии импактных диаплектовых и расплавных силикатных стекол жильных тел Карской астроблемы в комплексе со сканирующей электронной микроскопией и цветной катодолюминесценцией показал, что и те и другие характеризуются высокой степенью полимеризации, имеют локальные неоднородности. Впервые на основе спектроскопических данных установлено структурное различие импактных диаплектовых и расплавных стекол — диаплектовые содержат четырех- и трёхчленные кольца SiO4, расплавные не содержат указанных структурных элементов в сетке стекла, что определяется более экстремальными условиями их образования. Существенным отличием также является разная катодолюминесценция — диаплектовое стекло имеет интенсивную красную люминесценцию, расплавное — очень слабое зеленоватое свечение.
1. Vishnevskij S. A. Astroblems. Novosibirsk: Nonparel', 2007, 288 p. (in Russian)
2. Lutoev V. P., Lysjuk A. Ju. Structure and texture of silica from impactites of the Kara astrobleme. Vestnik IG Komi SC UB RAS, 2015, No. 9, pp. 24-32. (in Russian)
3. Ahrens T. J., Petersen C. F., Rosenberg J. T. Shock compression of feldspars // Journal of Geophysical Research. 1969. 74(10). P. 2727-2746. DOI:https://doi.org/10.1029/jb074i010p02727.
4. Chligui M., Guimbretière G., Canizarès A., Matzen G., Vaills Y., Simon P. New features in the Raman spectrum of silica: key-points in the improvement on structure knowledge // 2010. URL: https://hal.archives-ouvertes.fr/hal-00520823 (date: 25.07.2023).
5. Courtens E., Yamanaka A., Inoue K. Nature of the Boson peak of silica glasses from hyper-Raman scattering // Journal of Non-Crystalline Solids. 2002. P. 307-310. 87-91. DOI:https://doi.org/10.1016/S0022-3093(02)0.
6. Faulques E., Fritsch E., Ostroumov M. Spectroscopy of natural silica-rich glasses // Journal of Mineralogical and Petrological Sciences. 2005. 96. P. 120-128. DOI:https://doi.org/10.2465/jmps.96.120.
7. Golubev Y. A., Shumilova T. G., Isaenko S. I., Radaev V. A., Utkin A. A., Makeev B. A., Ernstson K. Microscopic studies of ultra-high pressure glasses from impactites of the Kara astrobleme // Journal of Non-Crystalline Solids. 2020. 534, 119951. DOI:https://doi.org/10.1016/j.jnoncrysol.2020.119951.
8. Henderson G. S. The structure of silicate melts: a glass perspective // The Canadian Mineralogist, 2005. V. 43. P. 1921-1958. DOI:https://doi.org/10.2113/gscanmin.43.6.1921.
9. Henderson G. S., Neuville D. R., Cochain B., Cormier L. The structure of GeO2-SiO2 glasses and melts: A Raman spectroscopy study // Journal of Non-Crystalline Solids, 2009. 355(8). P. 468-474. DOI:https://doi.org/10.1016/j.jnoncrysol.2009.01.024.
10. Jackson J.C., Horton J.W., Jr., Chou I. M., Belkin H. E. Coesite in suevites from the Chesapeake Bay impact structure // Meteorit Planet Sci. 2016. 51. P. 946-965. DOI:https://doi.org/10.1111/maps.12638.
11. Kalampounias A. G., Yannopoulos S. N., Papatheodorou G. N. Temperature-induced structural changes in glassy, supercooled, and molten silica from 77 to 2150 K // The Journal of Chemical Physics, 2006. V. 124, 014504. DOI:https://doi.org/10.1063/1.2136878.
12. Kowitz A., Güldemeister N., Reimold W. U., Schmitt R. T., Wünnemann K. Diaplectic quartz glass and SiO2 melt experimentally generated at only 5 GPa shock pressure in porous sandstone: Laboratory observations and meso-scale numerical modeling // Earth and Planetary Science Letters. 2013. 384. P. 17-26. DOI:https://doi.org/10.1016/j.epsl.2013.09.021.
13. Langenhorst F. Shock metamorphism of some minerals: Basic introduction and microstructural observations // Bulletin of the Czech Geological Survey. 2002. V. 77. No. 4. P. 265-282.
14. Masotta M., Peres S., Folco L. et al. 3D X-ray tomographic analysis reveals how coesite is preserved in Muong Nong-type tektites // Scientific Reports. 2020. 10, 20608.
15. Mysen B., Richet P. Silicate Glasses and Melts / 2nd Edition, 2018. 720 p.
16. Paleari A. Ge and Sn doping in silica: structural changes, optically active defects, paramagnetic sites / Defects in SiO2 and related dielectrics: science and technology (Ed. by G. Pacchioni, L. Skuja, D. L. Griscom) / Proceeding of the NATO Advanced Study Institute. Erice, Italy, 2000. P. 307-327. DOI: https://doi.org/10.1007/978-94-010-0944-7.
17. Shumilova T., Lutoev V., Isaenko S., Kovalchuk N., Makeev B., Lysiuk A., Zubov A., Ernstson K. Spectroscopic features of ultrahigh-pressure impact glasses of the Kara astrobleme // Scientific Reports. 2018. 8. DOI:https://doi.org/10.1038/s41598-018-25037-z.
18. Sugiura H., Yamadaya T. Raman scattering in silica glass in the permanent densification region // Journal of Non-Crystalline Solids. 1992. 144. P. 151-158. DOI:https://doi.org/10.1016/s0022-3093(05)80395-3.
19. Stöffler D. Glasses formed by hypervelocity impact // Journal of Non-Crystalline Solids. 1984. 67(1-3). P. 465-502. DOI:https://doi.org/10.1016/0022-3093(84)90171-6.
20. Yadav A. K., Singh P. A review of the structures of oxide glasses by Raman spectroscopy // RSC Advances. 2015. 5(83), P. 67583-67609. DOI:https://doi.org/10.1039/c5ra13043c.
